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RAYONS FAISANT ENTRE EUX UN ANGLE FINI

égal à zéro. Or :

${\begin{aligned}\mathrm {A_{1}B'_{1}+A_{2}B'_{2}} &=\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} (\mathrm {A} _{1}\!+\!{\sqrt {-1}}\mathrm {A} _{2})(\mathrm {B} '_{1}\!-\!{\sqrt {-1}}\mathrm {B} '_{2})\\&=\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} (\mathrm {A} _{1}\!+\!{\sqrt {-1}}\mathrm {A} _{2})(\mathrm {B} _{1}\!-\!{\sqrt {-1}}\mathrm {B} _{2})e^{{\sqrt {-1}}\varphi }\\&=(\mathrm {A_{1}B_{1}} +\mathrm {A_{2}B_{2}} )\cos \varphi +(\mathrm {A_{2}B_{2}} -\mathrm {A_{1}B_{1}} )\sin \varphi \\\end{aligned}}$

Donc

$\varepsilon =\cos \theta \sin \theta (\delta _{3}\cos \varphi -\delta _{4}\sin \varphi ).$

Si la lumière primitive est naturelle $\delta _{3}=\delta _{4}=0,$ il n’y a pas interférence.

41. Si le rayon primitif est polarisé d’une polarisation rectiligne ou elliptique, il n’en est plus de même et l’interférence devient possible, ce que vérifie l’expérience. Deux rayons d’abord polarisés dans un même plan, puis polarisés dans deux plans rectangulaires, et enfin ramenés dans un même plan, sont susceptibles d’interférer.

L’état de deux rayons polarisés dans des plans rectangulaires n’est donc pas le même suivant qu’ils proviennent d’une lumière primitive naturelle, ou d’une lumière primitive polarisée.

Dans le premier cas, en les recombinant, nous obtenons de la lumière naturelle ; dans le second cas, nous reproduisons de la lumière elliptique.

42. Rayons faisant entre eux un angle fini. —

Deuxième cas. — C’est le cas des expériences de Wiener. L’onde résultante ne peut plus être assimilée à une onde plane ; par suite, les deux définitions de l’intensité ne sont plus équivalentes, et il faut les examiner séparément.

Pour obtenir les deux faisceaux, Wiener se sert d’un miroir